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在采用多管馈能的微波炉腔中，情况要复杂得多。对单管来说，大的失配就是全反射，这时管内振荡功率无法输出而全部耗散在管内；但在多管系统中，向某一管子耦合进去的是许多管子功率的某种叠加，这一总功率会超过甚至会大大超过单管的输出功率，从而造成某一管内阴极的急剧温升，使得钍原子大量蒸发而变成纯钨阴极。如果仍然采用原有的电源变压器，不变的灯丝电压，管子就无法起振，即使起振，也只会激励在非

模式上。这就是通常所说的“跳模”现象。

通常在炉用磁控管中都采用耐轰击性能好，抗载能力强，可以在较宽的温度范围内工作，结构简单的直热式敷钍钨阴极，它与纯钨阴极在性能上有较大的差异（见表1）。实际上，敷钍钨阴极是在纯钨阴极中加入（0.5~2）%的氧化钍再经碳化处理后制成的，由表1可见这种阴极比纯钨阴极发射效率高得多，二次发射系数和发射密度都高出一倍左右，而工作温度却低于纯钨阴极500~650oC。

通常由于微波波长与物体几何尺寸的共度性，因此在S波段的微波单模腔的几何尺寸很小，容积也不大，这种小容积的炉腔不仅在工业加热上没有使用价值，即使在家用微波炉中也无使用价值。这就决定了无论是家用微波炉还是工业微波炉都不得不采用过模的多模电磁谐振腔，从物理学和电磁学的理论知道，任何一个谐振腔内，在过模状态下，其中可能存在的谐振模式数目是与该腔体的体积成正比的，换句话说，体积越大，其中可能存在的模式数目就越多，而腔内的微波电场的分布均匀性又与模式数目成比例，这就是为什么人们总是希望去设计一个腔体体积较大的炉腔去改善炉腔内电场的均匀性。

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